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By H Roemer

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From 1983 to 1986, the mythical physicist and instructor Richard Feynman gave a direction at Caltech referred to as possibilities and boundaries of Computing Machines. ”Although the lectures are over ten years previous, many of the fabric is undying and provides a Feynmanesque” review of many average and a few not-so-standard subject matters in machine technology.

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42. Fur die im Gebiet W vorhandene elektrostatische Gesamtenergie erhalten wir aus Gl. 62 unter Verwendung von Gl. 36 Z Z U e = 20 d 3x E 2 = , 20 d 3x E  r WZ WZ 0 0 3 = ,2 d x r  E  + 2 d 3 x r  E  W W Z Z 1 0 = 2 df  E + 2 d 3x @W Z W Z X 0 = 2 Vi df  E + 12 d 3x @Li W Z X Z = 12 Vi df ! 43 U e = 12 W i Von besonderem Interesse ist der Fall 0 Abwesenheit von Ladungen zwischen den Leitern. Dann vereinfacht sich Gl. h. h.

27 verbunden ist. B. 36 gilt. 37 mit den Heavisideschen Groen identisch sind und deshalb dem Lorentz-Kraftgesetz und den Maxwellschen Gleichungen im Heavisideschen System genugen. 3 Anfangswertproblem und Randbedingungen Die Maxwellschen Gleichungen beschreiben zusammen mit dem Lorentz-Kraftgesetz alle makroskopischen elektromagnetischen Erscheinungen. Als physikalische Errungenschaft sind sie in Tragweite und Tiefe allenfalls mit den Newtonschen 38 3 Die Maxwellschen Gleichungen Bewegungsgleichungen vergleichbar.

Welches die richtigen Ausdrucke fur Energiedichte und Energiestromdichte sind, mu letztlich das Experiment entscheiden, denn im Prinzip sind E und j E mebare Groen. Allerdings sind sie nicht so einfach zu messen wie die elektrische Ladungsdichte und die elektrische Stromdichte j , bei denen von vornherein kein Zweifel an der Richtigkeit ihrer De nition besteht. 59 fur E und j E sind aber einfach und naturlich, vor allem auch im Rahmen der allgemeinen Relativitatstheorie, und sie haben ihre experimentelle Probe bestanden.

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by Christopher
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